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光核反应实验测量是数据评价的基础,是约束核反应理论模型参数的重要依据。受限于国内外光源与测量技术发展水平等因素,光子诱发核反应测量数据与中子核反应相比较少,并且测量数据可靠性较低,因此,实验数据分析是光核反应数据评价中的首要任务。
本工作系统调研并分析了国际实验核反应数据库(EXFOR)[10]收录的光核反应测量,对Cr同位素光核反应实验数据进行分析,表1为现有实验测量列表。50,52Cr有光核实验测量结果,50Cr包含光中子反应截面,52Cr包括了光子吸收,中子、质子出射截面的测量数据,其中2002年Ishkhanov等[11]报道的数据为光子诱发52Cr的吸收截面评价结果。
核素 年代 作者 反应道 50Cr 1973 Bianco等[12] (${\rm{\gamma }}$, n) 1962 Bianco等[13] (${\rm{\gamma }}$, n) 52Cr 2009 Verbitsky等[14] (${\rm{\gamma }}$, $x$n) 2002 Ishkhanov等[11] (${\rm{\gamma }}$, abs) 2001 Belyaev等[15] (${\rm{\gamma }}$, n) 1970 Ishkhanov等[16] (${\rm{\gamma }}$, p)+(${\rm{\gamma }},\,{\rm{n+p}})$ 1969 Goryachev等[17] (${\rm{\gamma }}$, $S$n),(${\rm{\gamma }}$, $x$n) -
从二十世纪六、七十年代开始,法国Saclay实验室和美国Lawrence Livemore实验室均围绕光中子产生、分光子-中子出射等反应截面进行测量,受到实验分析技术的限制,两家测量的分光子-中子产生截面的数值存在较多问题,在数据评价过程中需要注意[18-19]。
为了分析光核反应数据,Varlamov等[18-19]提出采用“F因子”来系统评估
$ ({\rm{\gamma }},\,S $ n)、$ ({\rm{\gamma }},\,x $ n)、$ ({\rm{\gamma }} $ , n)、$ ({\rm{\gamma }} $ ,$ {\rm{2n}} $ )和$ ({\rm{\gamma }} $ , 3n)等实验数据间的分歧。“F因子”是指某个反应截面在与之相关的所有反应截面中所占比率,公式表示如下:光子吸收截面
$ \sigma({\rm{\gamma }} $ , abs)由光子诱发靶核的各个核反应截面之和组成,引入各个反应道的F因子后,
$ \sigma({\rm{\gamma }},\,{\rm{n}}) $ 、$ \sigma({\rm{\gamma }},\,{\rm{p}}) $ 、$ \sigma({\rm{\gamma }},\,{\rm{n+p}}) $ 和$ \sigma({\rm{\gamma }},\,{{\rm{2n}}}) $ 可以由式(7~10)计算得到上述式子中
$ \sigma _{\exp}({\rm{\gamma }},\,x{\rm{n}}) $ 是实验测量总出射中子截面,$ \sigma _{\exp}[({\rm{\gamma }},\,{\rm{p}})+({\rm{\gamma }},\,{\rm{n+p}})] $ 代表实验测量的出射质子截面,不同的F因子由式(1~5)计算得到。式中$ \sigma_{\rm{the}} $ 是利用MEND-G程序理论计算得到,其核反应理论输入参数采用文献[6-8]中的标准输入。Cr同位素的评价工作中,我们采用“F因子”方法分析已有实验测量,澄清数据之间的分歧。
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1969年Goryachev等[17]测量了光子诱发52Cr的中子出射截面,1970年Ishkhanov等[16]测量了
$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{p}}) $ +$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{n+p}}) $ 反应的截面,这两家实验数据来自莫斯科国立大学同一个实验室。使用F因子方法将两家实验数据合成吸收截面,合成的吸收截面明显大于2002年Ishkhanov等[11]给出的评价,由于光子入射能量在20 MeV范围内,二次粒子发射反应道尚未开放,吸收截面应等于一次粒子发射反应截面的和,如图1所示,分反应道的测量结果与吸收截面之间存在分歧。为了寻找52Cr分反应道实验数据与吸收截面之间分歧产生的原因,本工作对Ishkhanov等[20]采用相同设备与方法测量过的89Y实验测量数据与评价数据进行了分析。89Y的光中子出射截面的实验测量结果与评价数据对比如图2所示,图中蓝色点是1970年俄罗斯Ishkhanov等[20]的测量数据,绿色点是1971年法国CEA/Saclay实验室的Lepretre等[21]给出的实验测量,红色的点则是1967年美国Livermore实验室的Berman等[22]的测量。任何确定一个核反应截面的物理实验都需要给出束流的绝对定量,对于上述光核反应实验而言,三家测量分别采用韧致辐射(Ishkhanov等[20])和正电子湮灭辐射(Lepretre等[21]和Berman等[22])来提供光源束流,其中韧致辐射光源的需要涉及连续韧致辐射谱,光核反应截面不是直接得到的,而是通过间接的产额曲线分析方法得到。因此,当多类光源的实验同时存在时,光核反应国际比对评价中一般认为正电子湮灭光源所得测量数据更加准确[1]。图2中紫色线是2003年Varlamov等[23]评价的89Y光中子截面,采用了正电子湮灭光源的实验数据,与Lepretre等[21]的测量一致。
由图2可知,89Y的中子出射截面测量中,Ishkhanov等[20]的数值偏高,因此我们评估在52Cr测量中也可能存在同样的系统偏差。依据52Cr吸收截面归一,给出52Cr
$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{n}}) $ 截面的修正系数为0.81,结果如图3所示,解决了52Cr吸收截面与中子、质子出射截面存在分歧的问题。 -
光子入射能量在200 MeV范围内,吸收截面
$ \sigma_{\rm{abs}} $ ($ E_{\rm{\gamma }} $ )主要由两部分贡献表示:其中:
$ E_{\rm{\gamma }} $ 是入射光子的能量;$ \sigma_{\rm{GDR}} $ 是巨偶极共振的贡献;$ \sigma_{\rm{QD}} $ 是准氘贡献[24]。为了开展该反应的计算,核数据重点实验室研制了光子强度函数程序(CPSF),通过系统研究8种基于洛伦兹函数的GDR模型和1种微观理论RQRPA方法,从而确定各种核素的光子吸收截面[25]。图4给出了9种方法确定的52Cr光子吸收截面计算结果,从阈能到40 MeV曲线整体趋势以及与实验数据符合程度来看,Enhanced generalized lorentzian model (EGLO)模型对Cr同位素光子吸收截面描述更为合理。准氘模型的贡献采用Chadwick等[24]的模型参数。MEND程序[6-8]包含基于球形光学势、预平衡和Hauser-Feshbach统计理论等,可应用于入射粒子在200 MeV范围内的中重核反应计算。为了满足光核反应的需求,核数据重点实验室与南开大学共同在MEND基础上添加了光子入射的计算功能,简称为MEND-G,用于光子入射能量在200 MeV的核反应计算。对于出射粒子
$ {\rm{\alpha }} $ 、d、t和3He,程序中考虑了18重粒子发射、蒸发模型、2p-2h粒子空穴对的预平衡粒子发射模型等,为各类核反应物理过程提供描述。结合实验数据分析与理论计算,本工作给出了Cr同位素的光核反应评价数据,下面章节将对所得评价数据进行系统介绍。
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50Cr缺乏吸收截面的实验测量,利用EGLO方法[25]拟合52Cr的吸收截面得到GDR的系统学参数,参数见表2。计算出50Cr吸收截面,作为MEND-G程序的输入,调节能级密度和对修正参数,给出理论计算结果。1962年Bianco等[13]测量了
$ {\rm{\gamma }} $ 入射能量为20.48 MeV的50Cr$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{n}}) $ 反应,1973年Bianco等[12]在更大的能区范围测量了该反应,见图5。本工作的理论计算与实验数据符合。核素 $E_{{\rm{\gamma }},1}$ $\varGamma_{{\rm{\gamma }},1}$ $\sigma_{{\rm{\gamma }},1}$ $E_{{\rm{\gamma }},2}$ $\varGamma_{{\rm{\gamma }},2}$ $\sigma_{{\rm{\gamma }},2}$ 50Cr 19.46 58.03 4.97 22.85 42.35 10.21 52Cr 18.55 60.24 5.29 22.18 53.58 11.06 53Cr 18.43 72.49 4.41 21.42 47.38 8.97 54Cr 17.33 59.05 5.85 21.40 74.35 12.63 -
在评价中子出射和质子出射的实验数据基础上,考虑其它带电粒子的贡献(主要是
$ {\rm{\alpha }} $ 出射),给出一套52Cr$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{abs}}) $ 截面评价数据用于理论计算,如图6红色实线所示。由于高能区无实验数据,且理论计算截面较小,因此画图比对的能量上限到60 MeV。将吸收截面作为MEND-G程序的输入量,调节能级密度和对修正参数,符合实验测量。计算过程中,主要考虑到了3次粒子发射,表3、表4分别给出了优化后的能级密度和对修正参数。
质子数 不同中子数对应的能级密度参数 28 27 26 25 24 5.416 320 6.232 200 5.736 000 6.151 656 23 6.254 640 5.534 000 6.526 800 6.913 152 22 5.868 000 6.634 600 6.140 160 6.520 968 21 6.052 480 6.794 880 6.301 760 6.665 584 质子数 不同中子数对应的对修正参数 28 27 26 25 24 2.40 1.00 2.56 1.10 23 0.94 –0.46 1.10 –0.36 22 2.73 1.33 2.89 1.43 21 1.20 –0.20 1.36 –0.10 图7给出了
$ {\rm{\gamma }}+^{52} $ Cr反应主要反应道贡献的比对情况。从图中可看出,小于23 MeV能区主要是一次粒子发射的贡献,高于23 MeV能区主要是二次粒子发射的贡献。图8中红色实线是理论计算的1次中子出射截面,蓝色线是考虑了
$ ({\rm{\gamma }},\,{{\rm{2n}}}) $ 和$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{np}}) $ 贡献的总中子出射截面,理论计算结果与1969年Goryachev等[17]测量在23 MeV以下能区相符。在23~30 MeV能区,实验采用的轫致辐射光源,实验数据存在波动,$ ({\rm{\gamma }},\,{{\rm{2n}}}) $ 道开放,数据测量存在较大不确定度,统计理论计算都是连续变化的,理论计算结果与TENDL-2017和JENDL/PD-2016在此能量范围均与实验数据存在一定偏差。理论计算的质子出射截面与实验数据的比对情况见图9。Ishkhanov等[16]测量采用的轫致辐射光源,实验数据存在波动,三家评价库的结果都未能很好符合实验数据,本工作的理论计算结果与JENDL/PD-2016的接近。
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Cr的其它同位素缺乏实验数据,以52Cr吸收截面为基础,利用EGLO方法[25]拟合得到GDR的系统学参数,计算给出50,53,54Cr的吸收截面,见图10,计算吸收截面用到的
$ E_{\rm{\gamma }} $ 、$ \varGamma_{\rm{\gamma }} $ 和$ \sigma_{\rm{\gamma }} $ 见表2。吸收截面作为MEND-G程序的输入,计算给出50Cr、53Cr和54Cr的全套数据文档。理论计算的到的$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{1n}}) $ 、$ ({\rm{\gamma }},\,{{\rm{2n}}}) $ 、$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{3n}}) $ 和$ ({\rm{\gamma }},\,{\rm{p}}) $ 截面见图11~14,重点关注的这4个出射道的截面峰值大小与靶核原子序数A变化一致。
Evaluations of Gamma Induced 50,52,53,54Cr Reactions
doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2020003
- Received Date: 2020-01-08
- Rev Recd Date: 2020-04-08
- Available Online: 2020-07-15
- Publish Date: 2020-07-15
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Key words:
- γ+50,52,53,54Cr /
- photonuclear /
- photon strength functions /
- MEND-G
Abstract: By analyzing the experimental data of
Citation: | Xi TAO, Ruirui XU, Yuan TIAN, Jimin WANG, Zhigang GE, Xiaojun SUN, Lin LI. Evaluations of Gamma Induced 50,52,53,54Cr Reactions[J]. Nuclear Physics Review, 2020, 37(2): 233-239. doi: 10.11804/NuclPhysRev.37.2020003 |